灵科超声波

铬镍合金600的超声波波速和相速度频散曲线(一)

返回列表 来源: 发布日期: 2023.05.17

铬镍合金600广泛应用于制造核电站蒸汽发生器(SG锅炉)管。采用超声波导波检测技术可以提高对SG管裂纹的检测能力,但目前尚处于研究阶段。进一步研究超声波声速和导波的频散特性可以提高SG管超声波检测的可靠性[9]。此外,对SG管弹性常数的测定也非常重要。


利用超声波速度可以测量材料的弹性常数及试样厚度,目前有多种方法用于测量超声波波速。在传统的脉冲回波法中,纵波和横波波速是由弹性波的传播距离和传播时间来确定的。对于固体板材,超声波声速和板厚可以同时从板的一侧测得。谐振声谱法(RUS)已应用于不同形状试样刚度的测量。薄板的弹性性能则可通过兰姆波频散曲线的反演方法获得。


Young H. Kim等人用谐振声谱( RUS)法和反射泄露兰姆波(LLW )法对铬镍合金600板进行了超声波测试。RUS法测量结果表明,正在服役的板材表现出弹性各向异性。用RUS、超声波脉冲回波法和LLW的截止频率(cut-off frequency)分别测得了铬镍合金600板的纵波和横波声速。在假设正交对称的前提下,RUS法测得的厚度方向的声速与其他方法(脉冲回波法、截止频率法)得到的测量结果非常接近。通过改变入射角测量了板的反射泄漏兰姆波。获得的反射LLW频散曲线与理论计算结果有很好的一致性,个别部位不太一致的原因可能是由板的各向异性引起的。


RUS可用于确定弹性刚度张量。事实上,对于具有高对称性的晶体结构,如各向同性的立方晶系以及正交晶系等,利用RUS能够确定九个张量。其中关键之一在于对称性的确定以及预先对弹性刚度的初始估测。这种初始估测应当接近从参考文献、经验以及其他测量方法获得的真值。计算得到的谐振频率以及传播模态应当和RUS法测得的结果相匹配,最终可通过比较和迭代使得弹性值收敛。


当超声波以一定角度入射到浸在水中的板材时,如果入射波与板的一种兰姆波模态没有相位匹配,超声波反射时无畸变发生。反之,如果发生相位匹配,兰姆波将沿板材传播,并在板端被反射回来。这种被板端反射回的声波(本研究中叫反射泄露兰姆波)被探头接收。另外,探头还能接收到垂直入射于板表面后被反射回的较强声波。这部分波可视为板的谐振辐射,将其频率与兰姆波模态的截止频率比较,就可以确定板中的体波声速。相位匹配的条件满足斯涅尔定律。对于入射角为06 时产生的兰姆波,斯涅尔定律可表示为


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式中,0708 分别是入射波的声速与兰姆波的相速度。


RUS法测量的试样尺寸为lmmx2mmx3mm,LLW法测量的试样尺寸为50mm x 80mm x lmm(厚度)。分别采用20MHz的纵波探头(液浸式),以及5MHz横波探头(赛洛洛耦合方式),利用常规的脉冲回波法测量铬镍合金板中的纵波和横波声速,测量结果分别为5830m/s和3130m/s。采用RUS法检测过程中,试样置于发射探头和接收探头之间,在试样的两对角上施加最小的力来夹持,以便确保试样处于自由振动状态。


为了绘制相速度频散曲线,建立了LLW自动检测系统。试样可以转动以实现从不同角度入射。试样转动和移动的精度分别为0.02°和20μm。超声波探头采用中心频率分别为1MHz、2.25MHz和5MHz的三个宽频带探头,由超声波脉冲发射接收器分别发射和接收。在板的端部反射的LLW波由数字示波器接收并进行后续的数字化处理。探头位置与钢板的垂直距离为75mm,与钢板边缘的水平距离为30mm。


图11-6是典型的铬镍合金600板的谐振声谱。在假设板是各向同性的前提下,得到的刚度张量的收敛值并不好,表明板在轧制过程中产生了各向异性。所以重新假设板是正交对称的,并对样品的纵波和横波声速进行了三维度测量。


 1MHz探头垂直入射获得的LLW信号的时域波形和频谱如图11-7所示。紧跟在直达波之后的谐振信号显示出更高的频率,约为3MHz,是探头中心频率的3次谐频。图11-7b所示的LLW频谱中下陷处极小值的频率值与截止频率相对应。


垂直入射时得到的LLW回波可视为谐振辐射的物理过程,按照式(11-1)计算其相速度为无穷大。众所周知,在截止频率处,相速度变为无穷大,而兰姆波波数k变为0。对厚度为2h的板而言,截止频率由下式给出:


 

 

 

式中,α和β是纵波和横波波数的法向分量。α和β的关系由下式给出:


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式中,ω09 10——角频率、 纵波声速和横波声速。垂直入射得到的截止频率为2. 89MHz和3.16MHz。从截止频率可以估计0910 分别为5780m/s和3160m/s,或6320m/s和2890m/s。根据脉冲回波法测得的超声波速度,前一种预测结果,09 =5800m/s,10=3130m/s比后一种更为合理。



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