选用圆盘状衍射体作为研究对象，并且只考虑了存在两列声波时的衍射现象，即仅有来自边界上最近点和最远点的衍射波。设超声波斜入射到位于远场区的半径为a的圆盘状衍射体，对等式(6-4)进行求解，结果如下：

式中，r为圆盘中心与观察点之间的距离；A(k)表示入射波的幅度，它是k(可以是频率)的函数。

当超声波垂直入射时=0，上述表达式可以被大大简化。对于非圆盘状的衍射体，在求解式(6- 4)时需要多于两束的声波来计算β和 的值。式(6-5)在没有进行归一化的情况下，对于=0的轴向(垂直)散射是不适用的。经过归一化之后，式(6-5)就可以用于解释图6-6中给出的近场区反射波频谱分析的结果了。

图6-15所示为直径3. 2mm(0.125in)的圆盘状散射体的理论计算结果和实测结果。入射角为0°，衍射角为15°。 观察发现理论和实验结果符合良好。当衍射体为铝试样末端的平底孔时，理论和实验结果同样具有很好的一致性，如图6-16所示[10]。孔的直径为6.4mm(0.25in)，衍射角为25°。

上述研究结果表明，对于圆盘状反射体，衍射模型能够预测出散射能量随散射角度和超声波频率的变化情况。为了进一步确定缺陷反射体的尺寸和空间取向，引入一个简化模型，即干涉模型。

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