超声波的特点是振动频率高、波长短，例如1mc/s的超声波在空气中的波长为0.34 mm，在水中为1.4 mm。因此，很多情况下声源比波长大。

假设在没有吸收的媒质中，半径为a的圆板声源以活塞状振动，在声源的前方形成声场，当a比波长λ大时，Z轴上的声场的波面除了在声源附近以外，都在声源面上变得平行。

接着求声场的强度分布，在离声源中心的距离r比a足够大的点上，压力振幅p为

中表示(图21).

因此贝塞尔函数最初为0

*)音速与弹性模量M有u=(M/)^1/2的关系，因此将M写成复量M*=M'+jM"，M’’/M’是损失系数(在M"≪M’的情况下). M"/M’也常被称为tan 。另外，损耗系数的倒数用字母Q表示，M’’/ω是固体的内部粘性率。

即

的方向，如果λ比a小，那么θ也小，声波具有尖锐的方向性。这就是超声波用于测深和探伤的原因。

声源附近的强度分布变得非常复杂，在与z轴垂直的面内，强度的极大和极小呈同心圆状分布，轴上的强度由下式给出。

图22示出了这一点，在z

借用光学术语，这个区域被称为Fresnel区域。在z>α²/λ的范围中，大致与1/z²成比例，这个区域称为Fraunhofer区。

在测量媒质的吸收系数时，必须注意这个强度分布，如果媒质有吸收(吸收系数α)，Fraunhofer区域的强度与e-2αz/z²成比例变化，在Fresnel领域并不简单。但众所周知，在Fresnel区域中，在比与声源平行的声源宽的面中，测量面内强度的平均值时，其值大致与平行平面波一样，与e-2αz成比例变化。

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